激光准直
激光准直
激光源的光束可以通过垂直和平行于1 /e²电平（= 13.5％）的有效表面积测量的发散角θ⊥×θII来表征。
光束特性也可以在50％强度水平下描述，然后由发散角θ⊥FWHM×θIIFWHM（FWHM：半高全宽）定义。
对于激光二极管，通常参数θ⊥FWHM×θIIFWHM，对于准直光束，1 /e²电平的描述更合适。
准直光学
准直光学系统将具有发散角θ⊥×θII的发散光束转换为准直光束，同时保留其高斯强度分布和直径为Ø⊥×ØII的椭圆光束轮廓。 准直器的光束直径Ø⊥II也以1 /e²电平给出，并由准直透镜的焦距f和激光二极管的发散角θ⊥IIFWHM定义。
不同的定义在下面的等式中考虑因子1.7。
即使是准直光束也具有非消失的发散，光束直径随着距激光二极管准直器的距离A而变化（对于大距离）。 准直光束θ⊥和θII的终光束发散度取决于准直器Ø⊥或ØII处的光束直径以及发射辐射的波长λ。 对于理想的高斯光束（M²= 1）：
准直镜头
Schäfter+ Kirchhoff的准直镜片采用优质玻璃制成。 与塑料透镜相比，显示出由温度变化引起的折射率和形状的变化，光束准直和光束形状稳定高达30倍。
与具有三个和四个元件的显微镜镜头相比，用于准直单色辐射的双非球面镜片显示出相同的校正和成像质量。 由于它们的特定制造工艺，这些透镜在其表面上具有微结构，其也出现在准直光束中，但不出现在聚焦光斑中。 三联透镜是三个透镜系统，具有球形元件和高表面质量。 镜片的特点是非常好的球面校正和高数值孔径。
对于370-2300nm范围内的波长，透镜分别具有几百nm带宽的抗反射镀膜。
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